onde:effetto_doppler [wiki.sagredo.eu]

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====== L'effetto Doppler ======

L'**effetto Doppler** è il fenomeno secondo cui la [[Generalità sulle onde|frequenza]] e la [[Generalità sulle onde|lunghezza d'onda]], misurate da un osservatore, sono diverse da quelle rilevate in un sistema di riferimento a riposo rispetto alla sorgente dell'onda, come conseguenza del moto relativo tra la sorgente e l'osservatore.

Questo si può vedere nella seguente animazione. L'osservatore che vede arrivare verso di sè la sorgente sperimenta una lunghezza d'onda accorciata rispetto a quella che misura un osservatore che segue la sorgente (il guidatore dell'ambulanza, per intenderci); viceversa, la vede allungata se la sorgente si allontana.

Provate a settare una velocità della sorgente maggiore di $2$ per vedere l'onda emessa da un aereo supersonico, per esempio.

{{url>https://www.geogebra.org/classic/MhXH3vcu 800,600 noborder}}

Qui sotto abbiamo un grafico spazio-tempo, dove in verde è rappresentato il moto dell'osservatore, in rosso quello della sorgente e in blu quello dei segnali emessi. I //segnali// emessi a intervalli di tempo regolari $T$ (ne disegnamo solo due per non appesantire il disegno), in questo caso, potrebbero essere i picchi di pressione di un'onda sonora e quindi $f=1/T$ essere la frequenza dell'onda sonora emessa della sorgente. Notare come il periodo $T'$ registrato dall'osservatore può essere rispettivamente minore o maggiore a seconda che sorgente e osservatore siano in avvicinamento o allontanamento.

{{url>https://www.geogebra.org/classic/udhzqvqe 1200,750 noborder}}

Ora vogliamo determinare la relazione che vi è tra la frequenza emessa $f$ e la frequenza misurata dall'osservatore $f'$. Per semplificare, supponiamo che l'osservatore sia fermo e la sorgente in movimento. I segnali viaggiano a velocità $u$, mentre la sorgente si muove a velocità $V<u$.

{{:onde:effetto_doppler.png}}

L'intervallo di tempo che separa i due segnali ricevuti dall'osservatore è 

$$T'=t_2-t_1$$

Noi dobbiamo calcolare le ascisse $t_1$ e $t_2$ dei punti $A$ e $B$ nel grafico, come intersezione delle rette disegnate.

=== Calcolo di $t_1$ come ascissa del punto $A$ ===

$$
A
\begin{cases}
\color{green}{y = d} \\
\color{blue}{y = ut}
\end{cases}
\qquad
\Rightarrow
\qquad
t_1 = \frac{d}{u}
$$

$t_1$ è la soluzione del sistema precedente.

=== Calcolo di $t_2$ come ascissa del punto $B$ ===

Calcoliamo l'istante di tempo $t_2$ mettendo a sistema le due rette che si incontrano in $B$.

Il punto $C(T, VT)$ in figura rappresenta l'evento in cui la sorgente emette il secondo segnale. Ciò avviene dopo un intervallo di tempo $T$ dall'emissione del primo, quando la sorgente ha percorso uno spazio $VT$, mentre si muove a velocità $V$.

Quindi, ricordando la regola della retta passante per un punto $(x_0,y_0)$ avente coefficiente angolare $m=u$ (la velocità $u$ è il coefficiente angolare nel grafico $s-t$).

$$
y-y_0 = m(x-x_0)
$$

Possiamo scrivere la legge oraria del secondo segnale come segue:

$$
\color{blue}{y-VT = u(t-T)}
$$

Cerchiamo dunque l'ascissa del punto $B$, che altro non è che il tempo $t_2$ in cui il secondo segnale è stato ricevuto dall'osservatore:

$$
B
\begin{cases}
\color{green}{y = d} \\
\color{blue}{y-VT = u(t-T)}
\end{cases}

\qquad
\Rightarrow
\qquad

d-VT = u(t-T)

\qquad
\Rightarrow
\qquad

ut = d-VT+uT = d + (u-V)T
$$

$t_2$ è la soluzione del sistema precedente:

$$
t_2 = \frac{d + (u-V)T}{u}
$$

=== Calcolo del periodo $T'$ ===

Siamo ora pronti a calcolare il periodo $T'$, così come //visto// dall'osservatore:

$$
T' = t_2 - t_1 = \frac{d + (u-V)T}{u} - \frac{d}{u} = \frac{u-V}{u}T \\
$$

E' ora importante ottenere la relazione tra le frequenze $f$ ed $f'$. Siccome la frequenza $f$ è il reciproco del periodo $T$, è necessario fare il reciproco del primo e del secondo membro della relazione precedente:

$$
f' = \frac{u}{u-V}f = \frac{1}{\frac{u-V}{u}}f
$$

Ecco la relazione definitiva:

$$
f' = \frac{1}{1-\frac{V}{u}}f
$$

Se la sorgente è invece in allontanamento, è sufficiente cambiare di segno la velocità $V$ della sorgente, quindi la formula precedente diventa:

$$
\begin{equation}
\label{1}
f' = \left ( \frac{1}{1 \mp \frac{V}{u}} \right ) f
\end{equation}
$$

dove il segno $-$ vale nel caso di sorgente in avvicinamento, mentre il segno $+$ nel caso di sorgente in allontanamento.


===== Sorgente ferma e osservatore in movimento =====

Una volta fatto questo non è difficile ricavare la formula che vale nel caso in cui la sorgente sia ferma e invece l'osservatore sia in movimento:

$$
\begin{equation}
\label{2}
f' = \left ( 1 \pm \frac{V'}{u} \right ) f
\end{equation}
$$

Ora il segno $-$ vale se l'osservatore si allontana a velocità $V'$ (frequenza in diminuzione, suono più grave, redshift), mentre il segno $+$ se esso si avvicina (suono più acuto, blueshift).

La figura su cui ragionare è questa:

{{:onde:effetto_doppler2.png|}}

Le formule $\eqref{1}$ e $\eqref{2}$ si possono condensare in un'unica formula dove $V$ e $V'$ sono rispettivamente le velocità della sorgente e dell'osservatore:

$$
\begin{equation}
\label{3}
f' = \left ( \frac{ 1 \pm \frac{V'}{u} }{1 \mp \frac{V}{u} } \right ) f
\end{equation}
$$

===== Problema =====
A partire dall'ultima figura, ricavare la formula $\eqref{2}$.

{{tag>fisica meccanica onde oscillazioni}}