Differenze
Queste sono le differenze tra la revisione selezionata e la versione attuale della pagina.
| Entrambe le parti precedenti la revisione Revisione precedente Prossima revisione | Revisione precedenteUltima revisioneEntrambe le parti successive la revisione | ||
| moto_uniformemente_accelerato [14/11/2014 17:02] – [La prima legge del moto uniformemente accelerato] Roberto Puzzanghera | moto_uniformemente_accelerato [14/11/2014 21:45] – [La terza legge del moto uniformemente accelerato] Roberto Puzzanghera | ||
|---|---|---|---|
| Linea 100: | Linea 100: | ||
| Quindi in un moto uniformemente accelerato con partenza da fermo lo spazio percorso è [[proporzionalità diretta|proporzionale]] al quadrato del tempo. Ciò dimostra che i moti da noi osservati in laboratorio sono quindi dei moti uniformemente accelerati, poichè abbiamo trovato una legge di questo tipo (vedere [[La_ricerca_della_legge_del_moto_uniformemente_accelerato|questa]] pagina correlata). | Quindi in un moto uniformemente accelerato con partenza da fermo lo spazio percorso è [[proporzionalità diretta|proporzionale]] al quadrato del tempo. Ciò dimostra che i moti da noi osservati in laboratorio sono quindi dei moti uniformemente accelerati, poichè abbiamo trovato una legge di questo tipo (vedere [[La_ricerca_della_legge_del_moto_uniformemente_accelerato|questa]] pagina correlata). | ||
| - | ===== La prima legge del moto uniformemente accelerato ===== | + | ===== La terza legge del moto uniformemente accelerato ===== |
| Mettendo a sistema le prime due equazioni viste sopra, eliminando il tempo fra le due, si dimostra la relazione tra la velocità e lo spazio percorso, che può essere utile, per esempio, per determinare la velocità raggiunta dopo un certo spazio percorso: | Mettendo a sistema le prime due equazioni viste sopra, eliminando il tempo fra le due, si dimostra la relazione tra la velocità e lo spazio percorso, che può essere utile, per esempio, per determinare la velocità raggiunta dopo un certo spazio percorso: | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | \large{ | ||
| + | \begin{cases} | ||
| + | v = v_0 + at | ||
| + | \\ s = \frac{1}{2} at^2 + v_0 t | ||
| + | \end{cases} | ||
| + | } | ||
| + | $$ | ||
| $$ v^2 = v_0^2 + 2as $$ | $$ v^2 = v_0^2 + 2as $$ | ||